COMPORTAMIENTO MAGNETICO DE LA FAMILIA DE PEROVSKITAS DOBLES DE ESTEQUIOMETRIA Sr2B'MoO6 CON B' = Eu, Gd, Dy

R. M PINACCA; S.A.LARREGOLA; C. A. LOPEZ; J. C. PEDREGOSA

ROSARIO

Congreso; XVIII CONGRESO ARGENTINO DE FISICOQUIMICA Y QUIMICA INORGANICA; 2013

AAIFQ

La introducción de lantánidos en los sitios octaédricos de estructuras cristalinas tipo perovskita doble de fórmula general A2B’B”O6, resulta una tarea compleja debido a sus elevados radios catiónicos, lo cual genera grandes distorsiones estructurales que tienden a desestabilizarla. Debido a la gran diferencia que existe entre los radios de los cationes B’ y B” se generan ordenamientos a largo alcance entre ambos. Estos fenómenos afectan las propiedades físicas y estructurales siendo notablemente diferentes a las encontradas en compuestos desordenados o levemente distorsionados. En un reciente trabajo, desde este punto de vista, hemos estudiado las perovskitas dobles Sr2B’MoO6 con B’ = Ho, Er, Yb[1]. Con el fin de completar la serie de lantánidos y comprobar los efectos al cambio de los mismos, en este trabajo se investigan las fases con B’ = Eu, Gd, Dy. Estas perovskitas dobles fueron sintetizadas por el método de cerámico mezclando carbonatos y óxidos de los metales involucrados. Con el objeto de lograr el estado V de Mo, todas las síntesis fueron realizadas en atmósfera reductora de H2/N2 (5%/95%) calcinando a diversas temperaturas entre 600 y 1400 ºC con moliendas intermedias. Con el fin de determinar las estructuras cristalinas de los productos finales se realizaron experiencias de difracción de rayos X. Los patrones de DRX fueron indexados en el sistema monoclínico, grupo espacial P21/n (Z = 4) con parámetros de celda característicos de perovskitas dobles, mostrando una evolución en el volumen de celda y la distorsión monoclínica que coincide con el aumento progresivo del radio iónico del lantánido correspondiente, al igual que lo encontrado para las fases con B’ = Ho, Er, Yb. A partir de los ajustes Curie-Weiss de las medidas de magnetización vs. temperatura se calcularon los momentos magnéticos para cada fase, los cuales resultaron en todos los casos los esperados para el par Ln3+-Mo5+. En lo que se refiere al orden magnético, todas las fases presentan valores negativos de theta de Neels indicando un predominio de interacciones antiferromagnéticas. Por otro lado los ordenamientos magnéticos se observan a temperaturas inferiores a los 25 K. Este comportamiento es similar al reportado para la fase Ba2LnMoO6, la cual presenta un ordenamiento AFM debido a acoplamientos Ln-O-Mo con TN del orden de los 90 K[2].