Reflectividad y absorción infrarroja en la doble perovskita Sr2CoUO6

DE LA CRUZ F. P., MASSA N. E., PINACCA R.M., PEDREGOSA J. C., MUNOZ A., ALONSOJ. A., MART´ÝNEZ J. L., Y CARBONIO R. E.

La Plata

Congreso; Nonagésima Reunión de Física de la Asociación Fisica Argentina,; 2005

Asocioacion Fisica Argetina

Sr2CoUO6 pertenece a la familia de compuestos A2BB0O6 (A= tierras alcalinas, BB0= metales de transici ´on). Su estructura cristalogr´afica es monocl´ýnica y grupo espacial P21/n con orden antiferromagn´etico por debajo de TN = 10 K manteni´endose estable hasta 3 K. Aqui presentamos espectros de reflectividad a temperaturas entre 490 K y 77 K y absorci´on infrarroja entre 700 K y 17 K de Sr2CoUO6 medidos en el rango espectral de 40 a 10000 cm-1. La reflectividad muestra fonones bien definidos a 152, 218, 264, 289, 326, 340 y 593 cm-1 que por la complejidad de la estructura asignamos a grupos de modos vibracionales superpuestos. Estos son estudiados con un an´alisis basado en la generalizaci´on de la relaci´on de Lyddane-Sachs-Teller en la simulaci´on de la funci´on diel´ectrica. que permite ajustar los espectros de reflectividad, identificar los modos vibracionales y calcular las funciones ´opticas. Verificamos que no hay una transici´on de fase en el rango de temperatura estudiado. En las perovskitas simples, uno de los puntos m´as importantes a extraer de los espectros de absorci´on corresponde a la detecci´on y comportamiento del gap. En nuestro caso hemos verificado que para Sr2CoUO6 se encuentra a  800 cm-1 (100 meV) y que a temperaturas mayores de 450 K aparece una tenue absorci´on extra a energ´ýas m´as bajas que tentativamente asociamos con niveles ahora accesibles debido a un incipiente desorden t´ermico y al ensanchamiento de bandas vibracionales.2CoUO6 pertenece a la familia de compuestos A2BB0O6 (A= tierras alcalinas, BB0= metales de transici ´on). Su estructura cristalogr´afica es monocl´ýnica y grupo espacial P21/n con orden antiferromagn´etico por debajo de TN = 10 K manteni´endose estable hasta 3 K. Aqui presentamos espectros de reflectividad a temperaturas entre 490 K y 77 K y absorci´on infrarroja entre 700 K y 17 K de Sr2CoUO6 medidos en el rango espectral de 40 a 10000 cm-1. La reflectividad muestra fonones bien definidos a 152, 218, 264, 289, 326, 340 y 593 cm-1 que por la complejidad de la estructura asignamos a grupos de modos vibracionales superpuestos. Estos son estudiados con un an´alisis basado en la generalizaci´on de la relaci´on de Lyddane-Sachs-Teller en la simulaci´on de la funci´on diel´ectrica. que permite ajustar los espectros de reflectividad, identificar los modos vibracionales y calcular las funciones ´opticas. Verificamos que no hay una transici´on de fase en el rango de temperatura estudiado. En las perovskitas simples, uno de los puntos m´as importantes a extraer de los espectros de absorci´on corresponde a la detecci´on y comportamiento del gap. En nuestro caso hemos verificado que para Sr2CoUO6 se encuentra a  800 cm-1 (100 meV) y que a temperaturas mayores de 450 K aparece una tenue absorci´on extra a energ´ýas m´as bajas que tentativamente asociamos con niveles ahora accesibles debido a un incipiente desorden t´ermico y al ensanchamiento de bandas vibracionales.2BB0O6 (A= tierras alcalinas, BB0= metales de transici ´on). Su estructura cristalogr´afica es monocl´ýnica y grupo espacial P21/n con orden antiferromagn´etico por debajo de TN = 10 K manteni´endose estable hasta 3 K. Aqui presentamos espectros de reflectividad a temperaturas entre 490 K y 77 K y absorci´on infrarroja entre 700 K y 17 K de Sr2CoUO6 medidos en el rango espectral de 40 a 10000 cm-1. La reflectividad muestra fonones bien definidos a 152, 218, 264, 289, 326, 340 y 593 cm-1 que por la complejidad de la estructura asignamos a grupos de modos vibracionales superpuestos. Estos son estudiados con un an´alisis basado en la generalizaci´on de la relaci´on de Lyddane-Sachs-Teller en la simulaci´on de la funci´on diel´ectrica. que permite ajustar los espectros de reflectividad, identificar los modos vibracionales y calcular las funciones ´opticas. Verificamos que no hay una transici´on de fase en el rango de temperatura estudiado. En las perovskitas simples, uno de los puntos m´as importantes a extraer de los espectros de absorci´on corresponde a la detecci´on y comportamiento del gap. En nuestro caso hemos verificado que para Sr2CoUO6 se encuentra a  800 cm-1 (100 meV) y que a temperaturas mayores de 450 K aparece una tenue absorci´on extra a energ´ýas m´as bajas que tentativamente asociamos con niveles ahora accesibles debido a un incipiente desorden t´ermico y al ensanchamiento de bandas vibracionales.1/n con orden antiferromagn´etico por debajo de TN = 10 K manteni´endose estable hasta 3 K. Aqui presentamos espectros de reflectividad a temperaturas entre 490 K y 77 K y absorci´on infrarroja entre 700 K y 17 K de Sr2CoUO6 medidos en el rango espectral de 40 a 10000 cm-1. La reflectividad muestra fonones bien definidos a 152, 218, 264, 289, 326, 340 y 593 cm-1 que por la complejidad de la estructura asignamos a grupos de modos vibracionales superpuestos. Estos son estudiados con un an´alisis basado en la generalizaci´on de la relaci´on de Lyddane-Sachs-Teller en la simulaci´on de la funci´on diel´ectrica. que permite ajustar los espectros de reflectividad, identificar los modos vibracionales y calcular las funciones ´opticas. Verificamos que no hay una transici´on de fase en el rango de temperatura estudiado. En las perovskitas simples, uno de los puntos m´as importantes a extraer de los espectros de absorci´on corresponde a la detecci´on y comportamiento del gap. En nuestro caso hemos verificado que para Sr2CoUO6 se encuentra a  800 cm-1 (100 meV) y que a temperaturas mayores de 450 K aparece una tenue absorci´on extra a energ´ýas m´as bajas que tentativamente asociamos con niveles ahora accesibles debido a un incipiente desorden t´ermico y al ensanchamiento de bandas vibracionales.N = 10 K manteni´endose estable hasta 3 K. Aqui presentamos espectros de reflectividad a temperaturas entre 490 K y 77 K y absorci´on infrarroja entre 700 K y 17 K de Sr2CoUO6 medidos en el rango espectral de 40 a 10000 cm-1. La reflectividad muestra fonones bien definidos a 152, 218, 264, 289, 326, 340 y 593 cm-1 que por la complejidad de la estructura asignamos a grupos de modos vibracionales superpuestos. Estos son estudiados con un an´alisis basado en la generalizaci´on de la relaci´on de Lyddane-Sachs-Teller en la simulaci´on de la funci´on diel´ectrica. que permite ajustar los espectros de reflectividad, identificar los modos vibracionales y calcular las funciones ´opticas. Verificamos que no hay una transici´on de fase en el rango de temperatura estudiado. En las perovskitas simples, uno de los puntos m´as importantes a extraer de los espectros de absorci´on corresponde a la detecci´on y comportamiento del gap. En nuestro caso hemos verificado que para Sr2CoUO6 se encuentra a  800 cm-1 (100 meV) y que a temperaturas mayores de 450 K aparece una tenue absorci´on extra a energ´ýas m´as bajas que tentativamente asociamos con niveles ahora accesibles debido a un incipiente desorden t´ermico y al ensanchamiento de bandas vibracionales.2CoUO6 medidos en el rango espectral de 40 a 10000 cm-1. La reflectividad muestra fonones bien definidos a 152, 218, 264, 289, 326, 340 y 593 cm-1 que por la complejidad de la estructura asignamos a grupos de modos vibracionales superpuestos. Estos son estudiados con un an´alisis basado en la generalizaci´on de la relaci´on de Lyddane-Sachs-Teller en la simulaci´on de la funci´on diel´ectrica. que permite ajustar los espectros de reflectividad, identificar los modos vibracionales y calcular las funciones ´opticas. Verificamos que no hay una transici´on de fase en el rango de temperatura estudiado. En las perovskitas simples, uno de los puntos m´as importantes a extraer de los espectros de absorci´on corresponde a la detecci´on y comportamiento del gap. En nuestro caso hemos verificado que para Sr2CoUO6 se encuentra a  800 cm-1 (100 meV) y que a temperaturas mayores de 450 K aparece una tenue absorci´on extra a energ´ýas m´as bajas que tentativamente asociamos con niveles ahora accesibles debido a un incipiente desorden t´ermico y al ensanchamiento de bandas vibracionales.-1. La reflectividad muestra fonones bien definidos a 152, 218, 264, 289, 326, 340 y 593 cm-1 que por la complejidad de la estructura asignamos a grupos de modos vibracionales superpuestos. Estos son estudiados con un an´alisis basado en la generalizaci´on de la relaci´on de Lyddane-Sachs-Teller en la simulaci´on de la funci´on diel´ectrica. que permite ajustar los espectros de reflectividad, identificar los modos vibracionales y calcular las funciones ´opticas. Verificamos que no hay una transici´on de fase en el rango de temperatura estudiado. En las perovskitas simples, uno de los puntos m´as importantes a extraer de los espectros de absorci´on corresponde a la detecci´on y comportamiento del gap. En nuestro caso hemos verificado que para Sr2CoUO6 se encuentra a  800 cm-1 (100 meV) y que a temperaturas mayores de 450 K aparece una tenue absorci´on extra a energ´ýas m´as bajas que tentativamente asociamos con niveles ahora accesibles debido a un incipiente desorden t´ermico y al ensanchamiento de bandas vibracionales.-1 que por la complejidad de la estructura asignamos a grupos de modos vibracionales superpuestos. Estos son estudiados con un an´alisis basado en la generalizaci´on de la relaci´on de Lyddane-Sachs-Teller en la simulaci´on de la funci´on diel´ectrica. que permite ajustar los espectros de reflectividad, identificar los modos vibracionales y calcular las funciones ´opticas. Verificamos que no hay una transici´on de fase en el rango de temperatura estudiado. En las perovskitas simples, uno de los puntos m´as importantes a extraer de los espectros de absorci´on corresponde a la detecci´on y comportamiento del gap. En nuestro caso hemos verificado que para Sr2CoUO6 se encuentra a  800 cm-1 (100 meV) y que a temperaturas mayores de 450 K aparece una tenue absorci´on extra a energ´ýas m´as bajas que tentativamente asociamos con niveles ahora accesibles debido a un incipiente desorden t´ermico y al ensanchamiento de bandas vibracionales.2CoUO6 se encuentra a  800 cm-1 (100 meV) y que a temperaturas mayores de 450 K aparece una tenue absorci´on extra a energ´ýas m´as bajas que tentativamente asociamos con niveles ahora accesibles debido a un incipiente desorden t´ermico y al ensanchamiento de bandas vibracionales. 800 cm-1 (100 meV) y que a temperaturas mayores de 450 K aparece una tenue absorci´on extra a energ´ýas m´as bajas que tentativamente asociamos con niveles ahora accesibles debido a un incipiente desorden t´ermico y al ensanchamiento de bandas vibracionales.