Efecto del dopaje con cobalto en el magnetismo de las perovskitas dobles La3Ni2−xCoxSbO9 con x = 1/2, 1, 3/2 y 2

D. G. FRANCO; R. E. CARBONIO; G. NIEVA

Congreso; 97 REUNION NACIONAL DE FíSICA DE LA AFA; 2012

Las perovskitas son oxidos de formula general ABO3, donde A posee una coordinacion cuboctaedrica mientras que B se encuentra rodeado por seis oxıgenos. Practicamente cualquier elemento puede ocupar el sitio A o B de la perovskita, e incluso puede haber mas de un ion en cada sitio. Debido a esto, un gran numero de propiedades fısicas han sido encontradas en oxidos con esta estructura, desde magnetoresistencia colosal hasta superconductividad de alta temperatura crıtica. En este trabajo presentaremos las propiedades magneticas de perovskitas con nıquel y cobalto como iones magneticos, ambos ocupando el sitio B. Los oxidos La3Ni2−xCoxSbO9 con x = 0, 1/2, 1, 3/2 y 2 fueron sintetizados por metodo ceramico a alta temperatura y cristalizan con una estructura monoclınica, con dos sitios cristalograficos para los iones octaedricos nıquel-cobalto-antimonio, por lo que la estructura es la de una perovskita doble. Por lo tanto, las interacciones magneticas entre los iones nıquel y cobalto se realizan traves de puentes -O- o -O-Sb-O-. El compuesto La3Ni2SbO9 posee una curva M vs T tıpica de un ferromagneto, con una temperatura de orden de aproximadamente 100 K. Sin embargo, la magnetizacion de saturacion alcanzada a baja temperatura en ciclos de histeresis es mucho menor a la teorica para un ordenamiento ferromagnetico de iones nıquel, encontrandose mas cerca a la que uno esperarıa si el nıquel estuviera ordenado de forma ferrimagnetica. Las muestras con cobalto poseen curvas de magnetizacion que revelan un orden a bajas temperaturass, con una disminucion gradual en la temperatura de orden a medida que aumenta el contenido de cobalto, siendo la misma para x = 2 de 50 K. Por otra parte, los ciclos de histeresis a temperaturas menores que 20 K presentan a bajos campos un comportamiento en forma de pasos o doble histeresis, observado por ejemplo en muestras con una fase magnetica blanda y otra dura. Por arriba de los 20 K este fenomeno ya no es observado. Los ciclos a 5K obtenidos en condiciones ZFC y FC parecen indicar que con el maximo campo disponible (5 T), las muestras no alcanzan a saturar.