Determinacion Variacional Directa De La Matriz De Densidad De Dos Particulas Correspondiente A Funciones De Onda De Numero De Precedencia Nulo: Rol De Las Condiciones De N-Representabilidad De Cuatro-Positividad

D.R. ALCOBA; J. DUKELSKY; L. LAIN; E.D. RIOS; O.B. OÑA; G.E. MASSACCESI; A. RUBIO-GARCIA; P. CAPUZZI; A. TORRE

La Plata

Seminario; Seminario de la División de Química Teórica del Instituto de Investigaciones Fisicoquímicas Teóricas y Aplicadas del Consejo Nacional de Investigaciones Científicas y Técnicas; 2019

Consejo Nacional de Investigaciones Cientificas y Tecnicas

El método variacional constituye uno de los procedimientos más importantes para aproximar las matrices de densidad reducidas de 2 partículas (2-RDM) correspondientes a sistemas de N partículas. Este método requiere que los elementos de la 2-RDM satisfagan condiciones de N-representabilidad que garantizan que la 2-RDM representa un sistema físico de N-particulas. Recientemente, hemos reportado resultados muy promisorios basados en este método variacional imponiendo las denominadas condiciones de 2- y 3-positividad para describir funciones de onda pertenecientes al espacio de interacción de configuraciones doblemente ocupadas, de número de precedencia nulo [1-5]. Demostramos que la mayor parte de la correlación fuerte puede capturarse usando este procedimiento, formulándolo como un problema programación semidefinida y aprovechando la representación matricial rala de estas condiciones. En esta charla repasaremos la formulación general del método variacional y presentaremos una mejoría adicional que incluye condiciones de 4-positividad en el subespacio de funciones de onda de número de precedencia nulo. Utilizando el formalismo de bosones hard-core un sistema de fermiones con funciones de onda en el espacio de doble ocupación puede mapearse a un sistema de spines 1/2. Mostraremos que su aplicación a sistemas de spines descriptos por el modelo XXZ de Heisenberg permite mejorar sustancialmente la precisión de las energías del estado fundamental en un amplio rango de valores de interacción.[1] W. Poelmans, M. Van Raemdonck, B. Verstichel, S. De Baerdemacker, A. Torre, L. Lain, G.E. Massaccesi, D.R. Alcoba, P. Bultinck, D. Van Neck, J. Chem. Theory Comput. 11, 4064 (2015).[2] D.R. Alcoba, A. Torre, L. Lain, G.E. Massaccesi, O.B. Oña, E.M. Honoré, W. Poelmans, D. Van Neck, P. Bultinck, S. De Baerdemacker, J. Chem. Phys. 148, 024105 (2018).[3] A. Rubio-García, D.R. Alcoba, P. Capuzzi, J. Dukelsky, J. Chem. Theory Comput. 14, 4183 (2018).[4] D.R. Alcoba, P. Capuzzi, A. Rubio-García, J. Dukelsky, G.E. Massaccesi, O.B. Oña, A. Torre, L. Lain, J. Chem. Phys. 149, 194105 (2018).[5] D.R. Alcoba, A. Torre, L. Lain, G.E. Massaccesi, O.B. Oña, E. Rios, J. Chem. Phys. xxx, xxxx (2019).