Descripción del comportamiento biestable en un láser de Ti:Zafiro con mode locking por efecto Kerr

MARCELO G. KOVALSKY; ALEJANDRO A. HNILO

Salta, Argentina

Congreso; 92ª Reunión Nacional de Física; 2007

Asociación Física Argentina

Si bien se ha demostrado experimentalmente la existencia de biestabilidad en el láser de Ti:Zafiro con mode locking por efecto Kerr [ “Bistability in Kerr lens mode - locked Ti:Sapphire lasers” M.Kovalsky, A.Hnilo, A.Libertun y M.Marconi. Optics Communications, 192, p. 333, 1 de junio de 2001] y desarrollado un modelo de mapas que describe satisfactoriamente los comportamientos observados, el modelo teórico no es completo, en el sentido que es necesario el empleo de mapas separados para la descripción de cada uno de los modos biestables, el de pulsos limitados por transformada y el de pulsos con chirp. Esto impone una limitación en la comprensión de la dinámica subyacente a la biestabilidad, que es perdida por completo en el modelo teórico. La razón principal para la elección de mapas separados para cada uno de los modos pulsados del láser es que de esta forma es posible obtener expresiones semi analíticas de las cuales se extrae valiosa información sobre las variables del sistema. Con el fin de desentrañar la dinámica que gobierna el comportamiento biestable del láser en este trabajo se presenta un modelo de mapas acoplados que, simultáneamente, describe los modos de pulsos limitados por transformada y de pulsos con chirp. Con este modelo se generan series temporales numéricas a partir de las cuales puede determinarse que el comportamiento biestable responde al caos determinístico de baja dimensión. En particular se determinó que el atractor es extraño, ya que su dimensión D2 no es entera y mediante la técnica de falsos vecinos surgió que su dimensión de embedding es 3, lo cual hace posible desplegar, gráficamente, el atractor en forma completa.Bistability in Kerr lens mode - locked Ti:Sapphire lasers” M.Kovalsky, A.Hnilo, A.Libertun y M.Marconi. Optics Communications, 192, p. 333, 1 de junio de 2001] y desarrollado un modelo de mapas que describe satisfactoriamente los comportamientos observados, el modelo teórico no es completo, en el sentido que es necesario el empleo de mapas separados para la descripción de cada uno de los modos biestables, el de pulsos limitados por transformada y el de pulsos con chirp. Esto impone una limitación en la comprensión de la dinámica subyacente a la biestabilidad, que es perdida por completo en el modelo teórico. La razón principal para la elección de mapas separados para cada uno de los modos pulsados del láser es que de esta forma es posible obtener expresiones semi analíticas de las cuales se extrae valiosa información sobre las variables del sistema. Con el fin de desentrañar la dinámica que gobierna el comportamiento biestable del láser en este trabajo se presenta un modelo de mapas acoplados que, simultáneamente, describe los modos de pulsos limitados por transformada y de pulsos con chirp. Con este modelo se generan series temporales numéricas a partir de las cuales puede determinarse que el comportamiento biestable responde al caos determinístico de baja dimensión. En particular se determinó que el atractor es extraño, ya que su dimensión D2 no es entera y mediante la técnica de falsos vecinos surgió que su dimensión de embedding es 3, lo cual hace posible desplegar, gráficamente, el atractor en forma completa.