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Existen varios modelos para describir la función dieléctrica macroscópica (bulk) de metales, entre ellos el más aceptado y utilizado es el modelo de Drude-Lorentz (DLM), que considera la función dieléctrica constituida por dos contribuciones: la de los electrones libres (modelo de Drude) y la de los electrones ligados (modelo de Lorentz). A longitudes de onda pequeñas la contribución de los electrones ligados es muy importante, pero al incrementar la longitud de onda esta contribución se hace despreciable, de manera tal que a longitudes de onda suficientemente grandes la función dieléctrica se puede describir por el modelo de Drude sin grandes desviaciones. Como se sabe, la función dieléctrica de nanopartículas (NPs) es diferente de la de bulk, sin embargo se la puede determinar a partir de esta última utilizando una descripción ?top-down? para lo cual es imprescindible determinar previamente la constante de amortiguamiento de electrones libres y la frecuencia de plasma del modelo de Drude. Estos parámetros usualmente se determinan utilizando este modelo combinado con la aproximación [1]. Sin embargo, para valores grandes de la longitud de onda (NIR-MIR) donde el modelo de Drude describe adecuadamente la función dieléctrica, esta aproximación no es válida haciendo que los parámetros antes mencionados sean determinados en forma no confiable. En este trabajo se muestra en primer lugar un método para obtener los parámetros de Drude y sin hacer ninguna aproximación [2], logrando muy buena precisión en la determinación de los mismos aplicado al caso de Pt y Ti. En segundo lugar se calcula la función dieléctrica corregida por tamaño para NPs de radios inferiores a 20 nm para Pt y Ti. Referencias: [1] Craig F. Bohren, Donald R. Huffman, WILEY-VCH Verlag GmbH & Co. (1998). [2] Luis J. Mendoza Herrera; David Muñeton Arboleda; Daniel C. Schinca; Lucia B. Scaffardi, Journal of Applied Physics 116 (2014) 2331051-2331058.