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En el presente trabajo se estudia el comportamiento crítico del ferromagneto de Ising confinado en poros de radio R y largo L haciendo uso de simulaciones computacionales tipo Monte Carlo. Losporos cuasi cilíndricos se obtienen replicando n veces discos de radio R cuya distribución de sitios es tipo "panal de abejas" y donde L = na, con a la separación entre dos discos consecutivos. Con dicha configuración, los espines ubicados en la superficie poseen menos primeros vecinos (pv) comparado con el resto de sitios que poseen 8 pv. Esta falta de pv en los sitios de la superficie provoca una fuertesupresión del ordenamiento de espines en dicha región; en particular para tubos de radio R ≤ 12, tal supresión se propaga hacia el centro. Como consecuencia, la temperatura crítica efectiva de los poros es desplazada a valores más chicos que la temperatura crítica (correspondiente al límite termodinámico). Utilizando teoría de escaleo tamaño finito (finite-size scaling, en inglés) se verifica que el colapso de observables relevantes, e.g. magnetización por espin (m), susceptibilidad (χ), calor específico (CV ), etc. se observa únicamente si comparan resultados de poros que satisfacen la relación C ≡ L/R =, constante. La temperatura crítica correspondiente al límite termodinámico obtenida fue TC (∞) = 6,208(4). Basado en argumentos de escaleo finito se encuentra que, en el punto crítico, la magnetización escalea según <|m|> TC R^ β/ν ∝ (R/L)^1/2 , donde β y ν son los exponentes críticos del parametro de orden y la distancia de correlación, respectivamente. Por otro lado, se demuestra que en las cercanías del punto crítico, la distancia de correlación axial decrece exponencialmente con la separación entre espines. Esto es resultado de la formación de dominios alternados de diferente magnetización distribuidos aleatoriamente que pueden ser observados directamente a través de una instantánea del sistema. La longitud ξ de tales dominios está dada por la distancia característica del decaimiento exponencial de la correlación que, en el punto crítico, satisface ξ = 0,43(2) R.